Elektromagnetické vlnění - Cheesecake Corp

vznik elmag vlnění

u(t) = U_m \cdot \sin{\omega t}

rychlost šíření: $c$ - rychlost světla

c = \frac{1}{\sqrt{\varepsilon _0 \cdot \mu _0}}

c = 299 \, 792 \, 458 \, m \cdot s^{-1} \doteq 3 \cdot 10^8 \, m \cdot s^{-1}

\tau = \frac{x}{c}

u(t) = U_m \cdot \sin{\frac{2\pi}{T}(t - \tau)}

u(t) = U_m \cdot \sin{\frac{2\pi}{T}(t - \frac{x}{c})}

u(t) = U_m \cdot \sin{2\pi(\frac{t}{T} - \frac{x}{c \cdot T})}

$c \cdot T = \lambda$ - vlnová délka

u(t) = U_m \cdot \sin{2\pi(\frac{t}{T} - \frac{x}{\lambda})}

rovnice postupné el. mag. vlny
$\frac{t}{T} \gg \frac{x}{\lambda}$ - nemá charakter vlnění, ale kmitání

malý rozdíl napětí

LC obvody dílčí

\lambda = \frac{c}{f}

u(x;t) = U_m \cdot \sin{2 \pi (\frac{t}{T} - \frac{x}{\lambda})}

náboj je podél vedení rozložen nerovnoměrně
náboj se pohybuje a podél vodiče vznikají magnetická pole
na konci vedení je rezistor → napětí či proud jsou ve fázi
místa s největší intenzitou el. pole a místa s největší indukcí mg. pole jsou stejná

elmag vlna

má dvě neoddělitelné složky - elektrickou $\vec{E}$ $E$ a magnetickou $\vec{B}$ $B$
- ty jsou na sebe kolmé $\vec{E} \perp \vec{B}$ a jsou ve fázi $\Delta \varphi = 0 \, rad$

vedení naprázdno - R → $\infty$ $\infty$
- původní vlna se odráží a skládá se s původní vlnou a vzniká stojaté vlnění

kmitny a uzly

Elektromagnetický dipól

\Delta \varphi = \frac{\pi}{2}

složky $\vec{E}$ a $\vec{B}$ jsou posunuty o $\frac{\pi}{2}$
přeměna energie el. pole na energii mg. pole

dipól

půlvlný dipól
tím lze dostat vlnění z vedení do prostoru

kubovo diagram

dipol 2

Last modified on July 26, 2026